Квантов дефект - Голямата енциклопедия на нефта и газа, статия, страница 2
квантов дефект
Количеството D, определено от тази връзка, се нарича квантов дефект. [16]
Изчислете за берилиевия йон (Be) квантовите дефекти на s- и p-членовете, както и дължината на вълната на границата и линията на главата на острата серия, ако е известно, че дължините на вълната на линията на главата на основната серия и нейната граница с къса дължина на вълната са съответно 321 и 68 3 nm. [17]
Лесно е да се заключи от табл. 77, за високи членове квантовият дефект A n - n запазва почти постоянна стойност, което предполага, че тези членове са добре покрити от простата формула на Ридберг. [19]
Тук R е константата на Ридберг (виж (22.3)) и е основното квантово число, дробно число, наречено корекция на Ридберг или квантов дефект. [20]
Сред възбудените състояния бяха разграничени първите три: ( sp2P, 5d2D и 7s2S, за които напречните сечения на фотойонизацията бяха изчислени с помощта на формулата на Burgess-Seaton [5], получена чрез метода на квантовия дефект [21]
Тук n е ефективното квантово число: n n - j - A, където n е истинското главно квантово число (цяло число), а A е частична корекция, наречена квантов дефект. Квантовият дефект изразява разликата между енергийните нива на алкалните елементи и нивата на едноелектронна система с ядрен заряд, равен на Zae. Атомен остатък привлича оптичен електрон по-силно от точков заряд с величина Zae. Стойността на A силно зависи от стойността на квантовото число / ниво. [22]
Rydberg, Z3lt) е ефективният заряд (в единици e) на скелета на атом (йон), в полето на което се движи външен електрон, n е основното квантово число на валентния електрон, D е квантов дефект. [23]
За даден елемент и даден /, квантовият дефект D не остава напълно постоянен, но се променя донякъде с увеличаванеглавното квантово число n, в таблицата. Фигура 28 показва стойностите на първите шест S-члена на Na I и квантовите дефекти за тях. [24]
Йонизационните спектри и йонизационните потенциали (PI) на атомите на алкални метали (елементи от група IA в периодичната система) могат да бъдат доста добре апроксимирани в рамките на теорията на Бор, ако заменим n с ефективното квантово число n (n - d), където d е така нареченият квантов дефект. [25]
Тук n е ефективното квантово число: n n - j - A, където n е истинското главно квантово число (цяло число), а A е частична корекция, наречена квантов дефект. Квантовият дефект изразява разликата между енергийните нива на алкалните елементи и нивата на едноелектронна система с ядрен заряд, равен на Zae. Атомен остатък привлича оптичен електрон по-силно от точков заряд с величина Zae. Стойността на A силно зависи от стойността на квантовото число / ниво. [26]
За дадено n, когато I нараства, квантовите дефекти намаляват бързо. За F-термините квантовите дефекти са близки до нула. [27]
Това означава, че Ридберговият електрон е много слабо свързан с ядреното ядро на молекулата, което следователно е способно да се върти, без да увлича електрона със себе си; вижте случая на връзката на Хунд (d) в раздел. Електроните на Ридберг се характеризират с малък квантов дефект: те са толкова дифузни, че почти не взаимодействат с вътрешни електрони и техните вълнови функции са подобни на тези на водороден атом. [28]
Разликата между липите се нарича квантов дефект. [29]
След като се изгради графика, според стойността на Ep 1 - Ep, известна от експеримента, се намира n от това ниво. В този случай трябва да се използва стойността на квантовия дефект от 21 нива, тъй като радиочестотният електрон може да се счита за непроникващ в атомното ядро. [тридесет]