Взаимодействие на две частици - Голямата енциклопедия на нефта и газа, статия, страница 1

Двучастично взаимодействие

Взаимодействието на две частици K 2 води до матрица на смущения ( ( j2) JM Vn ( J2) JM), която може да бъде параметризирана с помощта на 6 коефициента. [1]

Потенциалът за взаимодействие на две частици V ( rlt r2) е разширен на юг в сферични термини. [2]

Резултатите от горния анализ на двучастичното взаимодействие не могат да се прехвърлят директно към еластични кулонови сблъсъци в газ от електрони и йони, които се случват с участието на много частици. Наистина, електростатичното взаимодействие на Кулон между заредените частици има много по-голям обхват от силите, действащи между неутралните атоми или между електрони и атоми. Следователно сблъсъците вече не могат да се разглеждат като отделни събития, които възникват, когато частиците се приближат една до друга. Поради далечния кулонов потенциал ( - - J) е необходимо да се вземе предвид влиянието на по-отдалечени частици; можем да приемем, че почти през цялото време един електрон взаимодейства едновременно с голям брой електрони и йони. [3]

Вижда се, че всички сложни детайли на двучастичното взаимодействие са концентрирани във функцията B ( 9 1 /) (или B ( 9, 1 /)), представляваща (ненормализираната) плътност на вероятността на относителното отклонение i - 29 за двойка молекули с относителна скорост V. Функцията B ( 9, V) не може да бъде изразена в елементарни функции дори за такива прости потенциали като степенния закон ( U kpl-n pf 1, 3); случаите на обратен квадрат и обратен куб са податливи на аналитично изследване, но описват взаимодействия на малки разстояния, които са твърде меки, за да бъдат реалистични за неутрален газ. [4]

Отклоненията при малки дистанции на наблюдение са резултат от последователнидвучастични взаимодействия. При големи дистанции на прицелване отклоненията са малки и следователно могат да се считат и за адитивни. [5]

Да разгледаме система, характеризираща се с поле ty и двучастично взаимодействие Ua. [6]

Вълновите функции на системи с Aw 3, получени чрез съвременни методи, използващи реалистични взаимодействия на две частици, могат да се считат за доста надеждни, макар и не на същото ниво като вълновата функция на дейтрона. [7]

В кондензираната фаза, поради високата плътност, не е възможно точно да се разграничи приносът към експерименталните стойности на двучастичните взаимодействия. Това не означава, че експерименталните данни не могат да бъдат обработени с помощта на двойни потенциали. [8]

Идеята, залегнала в основата на такава замяна, е, че много детайли от взаимодействието на две частици (отразени в термина на сблъсък) е малко вероятно да повлияят значително на стойностите на много експериментално измерени величини. С други думи, ако не говорим за много фини експерименти, тогава трябва да очакваме, че фината структура на оператора Q ( /, /) може да бъде заменена от размазано изображение, базирано на по-прост оператор / ( /), който запазва само качествените и средните свойства на истинския оператор на сблъсък. [9]

Такъв сблъсък може да бъде представен схематично чрез елементарна диаграма (виж фиг. 24), където плътните линии описват движението на свободните частици, а пунктираната линия съответства на двучастичното взаимодействие. [10]

Взаимодействието на две частици не може да породи взаимодействие на три частици от първи ред.[12]

Многополюсният потенциал на разширение описва привличането между частици на големи разстояния. За взаимодействие с неутрално заряд на две частици, k 4, тъй като една от частиците има заряд, другата има индуциран диполен момент. [14]

Разсейването се определя от сили с малък обхват. Сблъсъците се третират като отделни взаимодействия на две частици. Далечно недействащите сили между електрони и йони ще бъдат разгледани в гл. [15]