Пътуващи вълни - Голямата енциклопедия на нефта и газа, статия, страница 1
бягащи вълни
Пътуващи вълни Като цяло, решенията на пътуващи вълни на частични диференциални уравнения се появяват като специални групово-инвариантни решения, когато въпросната група е група от измествания в пространството на независими променливи. [1]
Пътуващите вълни се разпространяват по линии с безкрайна дължина, по дължината на които условията на разпространение не се променят. [2]
Пътуващите вълни могат да съществуват при всякакви стойности на механична енергия, така че енергийните нива при S msh C / 0 са разположени непрекъснато. [3]
Пътуващите вълни в истински вълновод консумират енергия за загряване на стените. Този дебит се определя от крайната проводимост на материала на стената. Следователно електрическото поле всъщност не е строго перпендикулярно на стените и векторът на Умов-Пойнтинг не е строго успореден на оста на вълновода. [4]
Пътуващи вълни в газ / / Лаврентиев. [5]
Пътуващите вълни fi ( t XIC0) се разпространяват без изкривяване и всяка стойност на ft const се пренася с постоянна скорост С0, която се нарича скорост на разпространение на вълната. [6]
Периодични пътуващи вълни, излъчвани от прекъсване (област с променени параметри), могат да се наблюдават и в трите режима. В режими 2 и 3, където всички точки] n на пространството чакат, областта на нехомогенност може да бъде в автоколебателен режим и да служи като източник на [ lep и одично възбуждане за останалата част от пространството - В този случай скоростта на разпространение на вълната е постоянна n се определя от свойствата на пространството, а периодът на повторение се определя от параметрите в областта на inhom огенност.КогатоВ този случай може да се осъществи синхронизиране на околната среда от пейсмейкъра, разположен върху нехомогенността. Експериментално измерената скорост на разпространение на вълната също е постоянна в тази ситуация, което се дължи на силната връзка на социосистемите. [8]
Бягащи вълни на система от квазилинейни уравнения / / Докл. [9]
Нека сега разгледаме пътуващите вълни в линии със загуба. Според името на инцидента и отразените вълни ще променим техните обозначения, като изхвърлим прекъснатите индекси. [единадесет]
Нека пътуващите вълни на напрежение и ток достигнат края на хомогенна линия, която има вълнов импеданс z и е затворена към произволно сложна верига с групирани параметри. [12]
Разгледаните тук пътуващи вълни се добавят една към друга при насрещното разпространение на падащите и отразените вълни. Естеството на възникващите вълнови процеси се изучава в следващите раздели. [13]
Нека пътуващите вълни на напрежение и ток достигнат края на хомогенна линия, която има вълнов импеданс z и е затворена към произволно сложна верига с групирани параметри. [14]
Получихме пътуващи вълни за ток и напрежение, но за разлика от идеална линия с t Cj 0, сега амплитудите на тока и напрежението не са еднакви по линията, а намаляват експоненциално с движението на вълната. Пространственото затихване се определя от стойността на y, която нараства с увеличаване на RI и Cx. Затихването на пътуващата вълна естествено води до факта, че коефициентът на отражение за линия с крайна дължина никога не може да бъде точно равен по абсолютна стойност на единица. Следователно, поради загуби в линията, не могат да се образуват строго стоящи вълни; винаги, заедно със стоящата вълна, има някаква примес на пътуваща вълна. [15]