Кохерентен лъч - Голямата енциклопедия на нефта и газа, статия, страница 1
кохерентен лъч
Кохерентният лъч се формира от оптични елементи, които не са идеални. Като оставим настрана въпроса за аберациите, разглеждаме само дефекти, които влошават вътрешната структура на лъча. Това се отнася до явления на дифракция и интерференция, които се проявяват под формата на локално увеличаване или намаляване на интензитета на лъча. [1]
Кохерентен лъч 1 пада върху частично предаващо огледало 3] под някакъв ъгъл θ спрямо неговата нормала, разделяйки се на отразен 2 и пропуснат 3 лъч. [2]
Почти кохерентен лъч може да бъде фокусиран в петно с размери от порядъка на дължина на вълната. Ако се получи почти кохерентен лъч, тогава неговата енергия може да бъде концентрирана, а степента на концентрация зависи от степента на кохерентност на лъча. [3]
Кохерентен лъч светлина от лазер / преминава през система от лещи 2, 3, разширявайки този лъч. Другата част с помощта на огледало 8 се насочва към фотомаска 9, която променя вълновия фронт на светлинния лъч. [5]
За всеки кохерентен сноп върху неособено многообразие X съществува локално свободен сноп Eo и сюрекция Eo - Y ( B. [6]
Нека разгледаме взаимодействието на кохерентен лъч с плоча. [7]
В резултат на използването на тази техника кохерентен лъч (или част от него) се насочва във всички зададени посоки. Съгласно този принцип бяха проведени експерименти за моделиране в оптичния диапазон. [9]
Важни въпроси като разпространението на кохерентен лъч с негаусово напречно разпределение [за което все още може да се използва интегралът на Кирхоф или уравнение (8.10)] и частично кохерентен лъч [4] не са обхванати в този раздел. [10]
По този начин, за да се извлече от несвързан източниккохерентен лъч светлина (плоска монохроматична вълна) с ограничено напречно сечение, е необходимо да се отстрани на значително разстояние от точката на наблюдение. Естествено, в този случай ще се използва само малка част от общата излъчена енергия. Отличителна черта на оптичния генератор е, че почти цялото му излъчване е добре апроксимирано от плоска или сферична вълна с ограничено напречно сечение. С други думи, почти цялата светеща повърхност на лазера излъчва кохерентно. [12]
Ако морфизмът /: X - - Y е правилен и F е кохерентен сноп 0 y. Подобен факт важи и за еталните когомологии. По-специално, ако X е пълна схема над нула k, тогава кохомологичните пространства / / (A, V1) са крайномерни. [13]
В този раздел, следвайки [18, 21], разглеждаме накратко проблема за статистиката на пространствените флуктуации на кохерентен лъч в среда със светлинно индуцирани топлинни нехомогенности. [14]
От изразите (31) и (29) следва, че в случай на самодефокусиране, с увеличаване на мощността на частично кохерентния лъч се увеличават корелационният радиус и радиусът на лъча. С други думи, нелинейната среда увеличава ефективното дифракционно разпространение на лъча. [15]