ТЕХНОЛОГИЯ МЛАДЕЖ 2 2 0 0 4 -Техника - младежи 2004-02, стр.37
Магнитното налягане на преносимото движение на частиците раздалечава стените на струята, тъй като е много по-голямо от магнитното налягане, което е равно на топлинното газокинетично налягане.
Б) Талията, която се движи по струята със скоростта на бавните ядра (тритий), се унищожава по същия начин поради движението на бързи ядра (деутерий) през нея с разлика в скоростите на ядрата на деутерий и тритий.
В) За свиване, което се движи с висока скорост (деутериеви ядра), има малко време за неговото развитие. Разрушава се от нискоскоростни ядра (тритий), върху които се сблъсква с разликата в скоростите на плазмените ядра. Стеснението, движещо се с междинна скорост, се унищожава от единия край от налягането на предимно деутериеви ядра, а от другата от тритий. По този начин плазмената струя е устойчива на стеснения.
В извитите участъци, в допълнение към електромагнитните сили, насочени към оста, върху плазмата действат центробежни сили в същата посока. Развитието и движението на дъгата ще бъде възпрепятствано от следните причини. Основният високоскоростен плазмен поток няма да влезе в дъгата, тъй като има висока скорост по оста на струята. Правият участък е много по-къс от дъгата и токът под формата на високоскоростни електрони ще тече през него. Тази област ще бъде изпълнена с плазма. Ако в дъгата има ток, възниква електромагнитна сила. Тя е много по-голяма от силата, свързана с промяната в енергията на магнитното поле, когато дъгата е огъната. Под нейното действие плазмените потоци на праволинейната част и дъгата ще се обединят в обща струя, по нейната аксиална линия.
Горните съображения доказват стабилността на плазмената струя при условията на този реактор. Това е в съответствие с информацията за стабилни плазмени струи на Слънцето, която беше спомената в началото.
Към казанотодобавете следното по-горе.
Деутериево-тритиевата плазмена струя пристига в точката на предполагаемото начало на реакцията на синтез, вече готова за реакцията, не е необходимо време за нейното нагряване.
Противоположното движение на електроните забавя движението на ядрата на плазмената струя.
Поради напускането на електроните от струята след ядрата на хелия, токът малко се увеличава към потока.
Електромагнитното излъчване от плазмената струя към стените на реактора не е от решаващо значение поради относително малката си стойност. Атмосферният въздух оказва натиск върху капака на реактора. При диаметър на корпуса от около 1 m той се равнява на 10 тона.
По време на работа на системата "анод - плазмена струя - катод" няма да има загуба на енергия от високоскоростния плазмен компонент към анода, тъй като той е изолиран от анода чрез магнитното поле на формовчика. Загубата на топлина от нискотемпературната плазма към входа и стените на камерата е неизбежна, но поради относително ниската температура и плътност на плазмата загубата на топлина ще бъде относително малка. Що се отнася до двойката катод-струя, цялата енергия на струята ще бъде абсорбирана от катода и отстранена от него от охлаждащата течност. Предвид факта, че скоростта на преносимото движение на плазмените частици на струята е близка по величина до тяхната топлинна скорост, няма да има охлаждане на плазмата при приближаването й към катода поради контакта й с него.
Известни технически трудности ще бъдат свързани с внедряването и експлоатацията на плазмен ускорител за напрежение 130 kV. Желателно е напрежението да се намали до ниво, което се получава чрез директно изправяне на стандартното напрежение от 35 kV мощностна честота. Този вариант е възможен и разумен. В този случай към ускорителя се подава равномерна смес от деутерий и тритий, което ще позволи на изхода да се получи готова за реакцията на синтез плазма, чиито ядра ще имат енергия от 4050 keV. Що се отнася до формирователя, в неговата камера също ще се подава деутериево-тритиева смес, но в минималното количество, което е необходимо само за създаване на нискотемпературна плазма в този обем, което осигурява подаването на аноден ток към плазмената струя. При
ТЕХНИКА МЛАДЕЖ 2 2 0 0 4
това намалява изискванията към шейпъра по отношение на ускорението на тритиевия компонент. Такова ускорение може да не е необходимо, въпреки че лявата страна на шейпъра трябва да поддържа движещото се магнитно поле. Отхвърлянето на променливото магнитно поле в дясната част на оформителя ще подобри подаването на ток от анода към плазмената струя, използвайте твърд метален анод, който е по-прост и по-надежден. В допълнение, входът в активната зона на деутериево-тритиевата плазма, в която всички ядра имат еднаква температура, е по-тих, отколкото в присъствието на относително студен и бързо разширяващ се тритиев компонент при нагряване.
1.I.V. Курчатов. За възможността за термоядрени реакции в газовия разряд. М. 1956 г.
2. Л.А. Арцимович. Контролирани термоядрени реакции. състояние. изд. физ.-мат. осветен М. 1961 г.
3. Амаса С. Епископ. Проект Шерууд. Американска програма за контролиран термоядрен синтез. Атомиздат. 1960 г.
3. С.Б. Пикелнер. Основи на космическата електродинамика. състояние. изд. физ.-мат. осветен М. 1961, стр. 251-259.
4. Физически енциклопедичен речник. Москва. „Съветска енциклопедия“. 1984 г.
5. Л.К. Сорокин. Изследване на тяговите и енергийните характеристики на линеен асинхронен двигател с паралелно свързване на първичната намотка. Енергоатомиздат. "Електроинженерство". 1985, стр. 21-25.
Нестабилности на плазмена струя с ток. V е скоростта на частицата, N е линейната плътност, h е електронният ток, F са силите, действащи върху плазмата