Асимптотична апроксимация - Голямата енциклопедия на нефта и газа, статия, страница 1
Асимптотична апроксимация
Асимптотичното приближение на схемата на Poverrier доведе до променлив обемен топлинен капацитет на резервоара (нарастващ като / Г поради нагряване на околните скали) и схемата на Нютон с променлив (обратно пропорционален на / Г) коефициент на топлопреминаване. Уравнение (4.84) и неговите варианти за двуфазен флуид са удобни за апроксимация на разликата, тъй като позволяват да се отървете от решението на температурния проблем за околните скали. Изчисленията съгласно (4.84) са по-точни, отколкото според схемата на Нютон и се различават с не повече от 5% от изчислението според схемата на Poverrier. [1]
Още първото асимптотично приближение дава добро съгласие с експерименталните данни за стойностите на коефициента на налягане в точката на разделяне и в областта на платото на налягането, което се появява при прехода към развитата зона на разделяне [20] (фиг. [2]
Възниква асимптотично приближение до стационарни стойности въпреки разликите в началните условия на проблема. В трудове [ 98; 1611 разглежда прехода на детонацията към режима на Chapman-Jouguet от страна на свръхкомпресията. [3]
За да се определи асимптотичната апроксимация за полето в далечната зона по посока s, е необходимо съгласно изразите (3.3.80) и (3.3.82) да се изчислят вторите производни на фазовата функция. [4]
Това означава асимптотично приближение на скоростта до нейната постоянна стойност. [5]
Следователно асимптотичното приближение във формула (3.121) не е много задоволително. [6]
Съществуването на добре известна тенденция за асимптотичната апроксимация на локалната концентрация (следователно скоростта на частиците) до постоянна стойност потвърждава разкритото по-рано (гл. [7]
Самоподобното решение (в асимптотично приближение) превежда системата от състояние на нестабилно равновесие в стабилно. [8]
Последващото усъвършенстване на структурата му е асимптотично приближение до непостижима истина, докато надеждно установената ковалентна структура на типично нискомолекулно съединение или биополимер като протеин е крайната истина, която вече не може да бъде рафинирана или разклатена. [9]
Законът на Хенри трябва да се разглежда като асимптотично приближение на равновесните свойства на реални смеси. Законът престава да важи, когато стойността на концентрацията / - на веществото в течността стане значителна. [10]
По-специално отбелязваме, че асимптотичното приближение на апроксимиращата линия при V - QO не е основният критерий за сближаване на реалната и избраната криви. Освен това не е необходимо да се изследва реологичната крива до безкрайност, тъй като на практика е важно да се сближи приблизителната линия с реалната в областите на промяна на скоростта на филтриране от нула до стойности, при които може да се постигне най-висок коефициент на възстановяване на маслото. [единадесет]
Общото за всички масла е асимптотичното приближаване на стойността на вискозитета до някаква постоянна стойност с повишаване на температурата. Например, вискозитетът на масло от първата група при високи температури се доближава до постоянна стойност от 2 7 AU, втората група до 4 0 AU, третата - до 7 AU и четвъртата - до 10 AU. Изключение прави петролът от находището Толум. Вискозитетът на това масло при високи температури (60 C) е 4 osm, т.е. същото като за маслата от втора група. [12]
Движението във фазовата равнина съответства на асимптотичен подход към началото, което отново е особена точка - в този случай тип възел. [13]
Газообразният филм винаги може да бъде разграничен чрез асимптотичната апроксимация на повърхностното налягане до нула и доFA се доближава до теоретичната си стойност при много ниски налягания. Независимо от това, не е никак трудно да се разграничи газообразен филм от непрекъснат филм от който и да е от известните видове. [14]